4 加装圆形断面减阻杆后切向速度计算公式的推导及其计算结果与实验结果的比较
根据流体绕流圆柱体的流动
规律可推导出安装圆形断面减阻杆时切向速度的计算公式。参见图3(C为源点,B为汇点)。
图3 流体戏流圆形断面减阻杆(偶极流)切向速度的推证
假定等强源流和汇流的流函数
(9)
式中:Q--源流(汇流)强度,m
2/s。
应用正弦定理及令M=2a'Q为偶极矩,则有:
(10)
来流的流函数
(11)
对上式积分并按泰勒级数展开,然后再进行坐标变换,得
(12)
因此绕流流动的流函数
(13)
若把零流线换成物体的轮廓线,并设物体轮廓线上r'=r
1,则有
(14)
式中:r
1为圆形断面减阻杆的半径,m。
将(14)代入(13)再进行坐标变换,得
(15)
因此
(16)
其中
(17)
(18)
(19)
式(16)表明切向速度与流体在旋风除尘器内的旋转角度有关,即减阻杆的引入改变了原来轴对称的流动规律。
由取a为不同数值时的计算结果与实验结果的比较可知,当a接近30°时,流动已趋于稳定且与实验数据能较好吻合,故本文将a取为30°。利用公式(16)计算所得的切向速度值与实验结果的比较如图4所示。
图4 绕流减阻杆时切向速度计算结果与实验结果的比较
图4表明,按来流流函数与假想偶极子流函数叠加计算所得的切向速度值与实验数据的吻合程度是比较好的。误差产生的原因是由于公式推导过程中没有考虑流体的螺旋运动。实验流体绕流后,经过一周旋转,下降了一定高度又要重新绕流,也就是在分离器高度上与偶极流叠加的来流速度是不断变化的。但是,实验结果表明,加装减阻杆后与常规旋风除尘器一样,切向速度沿轴向的梯度很小,似乎在旋风除尘器高度上,来流速度是不变的。因此,上述的推导
方法又是可取的。因按
理论推导所得公式计算的结果与实验结果能达到较好吻合,故本文中未对流体的螺旋运动进行修正。
5 结论 因充满分考虑了流体的粘性,故本文推导所得的切向速度计算公式能与实验结果很好吻合,这为旋风除尘器分离效率和流动阻力等的准确计算提供了可能。从偶极子绕流出发,本文推导的安装减阻杆后的切向速度计算公式亦能与实验结果较好地吻合。基于粘性流体理论,如何推导旋风除尘器内轴向速度和径向速度的数学表达式,将是笔者进一步
研究的目标。
6 参考文献 1.H Yosida. Size classification of submicron powder by air cyclone and three-dimensional analysis. Journal of Chemical Engineering of Japan. 1991, 24(5): 640-647.
2.M Kessler. Flow measurement and efficiency modeling of cyclones for particle collection. Aerosol Science and Technology. 1991, 15:8-18.
3.宁晃,等.燃烧室气动力学.北京:
科学出版社,1987.
4.童秉纲,等.非定常流与涡运动.北京:国防
工业出版社,1993.
5.张仲寅,等.粘性流体力学.北京:国防工业出版社,1989.
6.周谟仁.流体力学泵与风机.北京:
中国建筑工业出版社,1985.